怎樣把simulink的仿真結果保存到workplace？將simulink的波形數(shù)據(jù)保存到Matlabworkspace。在使用Simulink進行仿真時，我們經(jīng)常使用示波器來觀察波形?？梢詫Σㄐ芜M

怎樣把simulink的仿真結果保存到workplace？

將simulink的波形數(shù)據(jù)保存到Matlabworkspace。

在使用Simulink進行仿真時，我們經(jīng)常使用示波器來觀察波形?？梢詫Σㄐ芜M行局部放大，也可以進行橫向和縱向放大，非常方便。然而，如果我們想保存波形，我們 最好不要直接復制示波器波形，因為它的背面。場景是黑色的，不能進行線性修改和標記，不適合用作文檔圖。一般的做法是將數(shù)據(jù)輸出到工作區(qū)，然后用繪圖指令繪圖。通常有幾種方法可以輸出到工作空間:

1.添加到工作區(qū)模塊；

2.添加輸出模塊；

3.用Scope直接輸出。

matlab作圖背景怎么設置為白色？

set(0，defaultfigurecolor，w)

matlab怎么將目標與背景分割開來？

Matlab將灰度圖像的目標與背景分離，圖像中的目標添加醒目的顏色，如黃色和紅色，背景添加弱化的顏色。

如何用matlab求解定態(tài)薛定諤方程？

本文首先簡要介紹了薛定諤方程的提出和發(fā)展。

然后以一維空間運動的粒子組成的諧振子系統(tǒng)為例，詳細介紹了用矩陣法求解薛定諤方程的過程和公式推導。最后，通過MATLAB編程和仿真實現(xiàn)了求解結果。關鍵詞:矩陣法求解穩(wěn)態(tài)薛定諤方程的MATLAB仿真薛定諤方程介紹1.1背景信息薛定諤方程是奧地利物理學家薛定諤提出的量子力學中的一個基本方程。它是物質波概念與波動方程相結合建立的二階偏微分方程，可以描述微觀粒子的運動，每個微觀系統(tǒng)都有對應的一個。薛定諤方程，通過求解方程，我們可以得到波函數(shù)的具體形式和相應的能量，從而了解微觀系統(tǒng)的性質。它只適用于低速度的非相對論粒子，不包含對粒子自旋的描述。當考慮相對論效應時，薛定諤方程由相對論量子力組成化學方程式，其中自然包含了粒子的自旋。薛定諤方程建立于1926年。它是一個非相對論波動方程。它反映了描述微觀粒子狀態(tài)隨時間變化的規(guī)律，在量子力學中的地位相當于牛頓 經(jīng)典力學的量子定律。力學的基本假設之一。設描述微觀粒子狀態(tài)的波函數(shù)為ψ (r，t)，質量為m的微觀粒子在勢場V(r，t)中運動的薛定諤方程是，在給定的初始和邊界條件以及波函數(shù)滿足的單值、有限和連續(xù)條件下，波函數(shù)可以求解。ψ(r，t).由此可以計算出粒子的分布概率和任何可能實驗的平均值(期望值)。當勢函數(shù)v不依賴于時間t時，粒子具有確定的能量，粒子的狀態(tài)稱為定態(tài)。定態(tài)波函數(shù)可以寫成公式，其中ψ (r)稱為定態(tài)波函數(shù)，滿足定態(tài)薛定諤。方程，數(shù)學上稱為本征方程，其中e是本征值，是定態(tài)能量，ψ (r)也稱為屬于本征值e的本征函數(shù)，量子力學中求解粒子問題往往歸結為求解薛定諤方程或定態(tài)薛定諤方程。薛定諤方程揭示了物質的微觀物理世界。運動基本定律廣泛應用于原子物理、核物理和固體物理中，解決原子、分子、原子核、固體等一系列問題的結果與現(xiàn)實非常吻合。笛卡爾坐標系中的定態(tài)薛定諤方程形式球坐標系中的定態(tài)薛定諤方程形式1.2定態(tài)薛定諤方條件V(r，t)V(r)與t無關，通過分離變量，將ψ φ (r) f (t)代入薛定諤方程，得到兩個方程:這個定態(tài)薛定諤方程的整個定態(tài)波函數(shù)形式:特點:波函數(shù)由空間部分函數(shù)和時間部分函數(shù)相乘，；b .時間部分函數(shù)是確定的。定態(tài)波函數(shù)的概率密度w與t無關，概率分布不隨時間變化，故稱為定態(tài)。1.3本征方程、本征函數(shù)和本征值算子:本征方程:λ:本征值，有很多甚至無窮個ψ λ:本征值為λ。本征函數(shù)有很多，甚至無限個，有時一個本征值對應很多不同的本征函數(shù)，這就叫簡并。如果一個本征值對應的不同本征函數(shù)的個數(shù)為N，則稱為N重簡并。1.4定態(tài)薛定諤方程的通解1。穩(wěn)態(tài)薛定諤方程與否含時薛定諤方程是一個能量本征值方程，e稱為系統(tǒng)的能量本征值，對應的解稱為能量本征值。2.當內容不明顯時，系統(tǒng)能量不變，變量可分離。3.求解定態(tài)薛定諤方程的關鍵是寫出哈密頓算符。使用矩陣方法求解薛定諤方程以一維空間運動的粒子組成的諧振子系統(tǒng)為例。粒子的勢能為，是諧振子的角頻率，所以諧振子的哈密頓量為。那時，諧振子的勢能變得無限大，所以粒子只能在有限的空間內運動，而能量值譜是分開的。用矩陣法確定諧振子的能量離散值。從運動方程(1)出發(fā)然后把勢能代入上面的公式(1)，也就是(2)的矩陣形式，方程可以寫成含時坐標矩陣元(3)來推導，我們就得到生成。進入上述公式后，其中(5)有(4)。因此，當所有坐標矩陣元素都等于零時，除了當或時，公式(5)也是一樣的。因此，只有改變頻率，才能得到非零的坐標矩陣元素。[12-14歲]現(xiàn)有的波函數(shù)應該是實數(shù)，所有矩陣元素也是實數(shù)。從Hermite算子的性質來看，為了計算坐標的矩陣元素，把交換關系代入上式，很容易寫成矩陣形式。根據(jù)矩陣的乘法規(guī)則，如果有另一個，從前面的分析可知，并且只有在有一個時刻的情況下。將矩陣元代入上式，從中可以得出矩陣元不為零，但此時依次類推矩陣元，最后得到坐標矩陣元不為零的表達式，可以表示諧振子的能量，可以計算出能量，而對于所有，1，只有當坐標矩陣元素不為零時，所以得出諧振子的能級是區(qū)間的，最低能級是MATLAB仿真結果中線性諧振子的前六個本征函數(shù)。上圖是線性諧振子的前六個本征函數(shù)，圖中縱軸和橫線表示相位。等能量經(jīng)典線性諧振子的振動范圍。有限方勢阱的前六個本征函數(shù)如上圖所示，圖中的縱軸和橫線代表了具有相同能量的經(jīng)典線性諧振子的振動范圍。