在使用qutip進(jìn)行量子模擬時(shí)，有許多操作是直接作用在系統(tǒng)上的。然而，在實(shí)際的實(shí)驗(yàn)過(guò)程中，很多作用過(guò)程中發(fā)生的衰減等信息并不能完全包含在內(nèi)，這就導(dǎo)致了無(wú)法真正模擬實(shí)驗(yàn)過(guò)程。在本文中，我們將介紹一種方法

在使用qutip進(jìn)行量子模擬時(shí)，有許多操作是直接作用在系統(tǒng)上的。然而，在實(shí)際的實(shí)驗(yàn)過(guò)程中，很多作用過(guò)程中發(fā)生的衰減等信息并不能完全包含在內(nèi)，這就導(dǎo)致了無(wú)法真正模擬實(shí)驗(yàn)過(guò)程。在本文中，我們將介紹一種方法，即通過(guò)pulse的形式將作用加到系統(tǒng)上。

選擇guass pulse形式

首先，我們選擇了guass pulse形式。定義一個(gè)函數(shù)gauss_q(x)，表示guass pulse的形式。具體表達(dá)式為：

```python

def gauss_q(x):

return exp(-(x / qsigma) 2/2)

```

接下來(lái)，我們需要對(duì)作用長(zhǎng)度內(nèi)（4*qsigma）的函數(shù)進(jìn)行積分，以便于歸一化。定義一個(gè)函數(shù)gauss_int_q，使用`integrate.quad`函數(shù)對(duì)gauss_q在區(qū)間`[-2*qsigma, 2*qsigma]`進(jìn)行積分。

```python

gauss_int_q, lim integrate.quad(gauss_q, -2*qsigma, 2*qsigma)

```

隨時(shí)間變化的系數(shù)向量

接下來(lái)，我們需要寫(xiě)出隨時(shí)間變化的系數(shù)向量，并對(duì)其進(jìn)行歸一化。定義一個(gè)函數(shù)Ht_coeff_piover2q(t, args)，表示隨時(shí)間變化的系數(shù)向量。具體表達(dá)式為：

```python

A_q 2*pi/gauss_int_q

def Ht_coeff_piover2q(t, args):

return 0.5*0.5*A_q*exp(-((t-2*qsigma) / qsigma) 2/2)

```

將系數(shù)加在隨時(shí)間變化的哈密頓量操作符前邊

最后，我們將系數(shù)加在隨時(shí)間變化的哈密頓量操作符前邊。假設(shè)原始的哈密頓量為H0，我們定義Ht為隨時(shí)間變化的哈密頓量操作符。具體表達(dá)式為：

```python

H0 tensor(qeye(N), qeye(M)) - chi*a.dag()*a*b.dag()*b

Ht -1j *1/2 * ( exp(-1j*phi)*eg - exp(1j*phi)*ge )

H1 [H0,[Ht,Ht_coeff_piover2q]]

```

通過(guò)以上步驟，我們成功地將操作以pulse形式打進(jìn)了qutip中的系統(tǒng)。這樣就更加貼近實(shí)驗(yàn)過(guò)程，能夠更好地模擬實(shí)驗(yàn)結(jié)果。